Если положить x'=x-υt, то ясно, что точка, неподвижная в системе k, должна иметь систему значений координат x', y, z, независимую от времени.
*****>
Это каким образом пространственный интервал — длина отрезка, стала координатой? Ведь x' не что иное как разница длины отрезка от начала системы K до координаты x и пути проходимого вдоль этой оси системой k.
И в какой системе отсчета координаты x', y, z определяют положение точки, покоящейся в системе k?
Если в системе K, то координата по оси x не может не зависеть от времени, так как точка движется вдоль этой оси вместе с системой k!
Если в системе k, то откуда в этой системе x', y, z? А как же ξ, η, ζ? Конечно, при совпадении осей x и ξ, можно численно отождествить y, z и η, ζ, и принять, что x' это значение координаты ξ, но в таком случае x= ξ'! Что означает равенство интервалов Δx и Δξ! И в целом сразу получается система преобразований: x= ξ+υt, y= η, z= ζ! А в ввиду
<*****
свойств однородности, которые мы приписываем пространству и времени
*****>
логично и Δt= Δτ, и если в момент t = 0 принять, что и τ = 0, то t= τ!
Все, вот она — искомая система преобразований между системами K и k, для предложенного А. Эйнштейном случая:
!
Если же равномерное неускоренное движение системы k относительно системы K происходит в произвольном направлении, то преобразования между системами K и k примут вид:
где (x0, y0, z0) первоначальное положение в системе K начала системы k,
υx, υy и υz проекции ее скорости на оси системы K,
t0 значение времени в системе K, когда начало системыk находилось в положении (x0, y0, z0).
В принципе на этом можно было бы и остановиться, так как, без всяких сложных манипуляций, получены преобразования, опровергающие теорию А. Эйнштейна на его же положениях.
Но все-таки предлагаю продолжить. И вот что А. Эйнштейн пишет дальше:
<*****
Сначала мы определяем τ как функцию x', y, zи t. Для этого нам придется выразить в уравнениях, что τ есть не что иное, как сумма показаний часов, неподвижных в системе k, синхронизированных по правилу, приведенному в § 1. Пусть из начала системы kлуч испускается в момент времени τ0 вдоль оси x к x', а в момент времени τ1 отражается оттуда к началу координат, прибывая туда в момент τ2, тогда мы должны иметь (τ0+τ2)/2=τ1, или, подставив аргументы функции τ и применив принцип постоянства скорости света в стационарной системе
*****>
В очередной раз А. Эйнштейн забывает про свой же вывод о несинхронности движущихся часов, сделанный им в § 2. Теперь он спокойно применяет метод, давший несинхронность движущихся часов, для часов в движущейся системе, то есть таких же движущихся часов на концах движущегося стержня длиной x', и уже никакой несинхронности не обнаруживает, что и выражает уравнением (τ0+τ2)/2=τ1.
Извините, но это уже точно какое-то раздвоение сознания, требующее тщательного изучения. Поэтому заранее предупреждаю, будет долго, местами даже нудно, но иначе никак. И для этого к рассмотрению необходимо подойти именно с позиции физического пространства, так как, что получилось у А. Эйнштейна в пространстве абстракций всем известно.
Начну с главного инструмента А. Эйнштейна — с часов. Как уже было показано при разборе § 2, часы остаются синхронными независимо от того движутся они или нет. И на этом, пожалуй, все. Больше никакого совпадения с заявлениями А. Эйнштейна.
Надо понимать, что математически простая фраза «из начала системы k излучается свет» в физическом смысле не так проста. Сразу появляется вопросы. — В каком пространстве излучается и распространяется свет, то есть, в каком пространстве затрачивается энергия и с каким пространством свет взаимодействует?
— В каком пространстве движется объект излучающий свет?
— Является ли этот объект источником света (например, как выстреливающее снаряд орудие) или он лишь инициализирует процесс излучения и распространения света (как создающий звук громкоговоритель)?
— Связаны ли после излучения свет и источник?
И сам собой напрашивается следующий ответ (причем справедливый даже в математическом абстрактном пространстве) — раз световой импульс, излученный началом системы k, наблюдается сразу в двух системахk и K, то он должен и излучаться, и распространяться как минимум в объединенном пространстве этих систем, то есть в том самом «стационарном» пространстве, обозначенном самим А. Эйнштейном в начале § 3.
Для упрощения примем, что положение в этом пространстве будет описываться координатами системы K, так как она в нем не движется. Таким образом, говоря о пространстве системы K, подразумеваем пространство включающее и систему K и систему k.
Следующий вопрос, связан уже с обозначенным А. Эйнштейном движением света:
<*****
Пусть из начала системы kлуч испускается … вдоль оси x к x'…
*****>
К какой точке x' и в какой системе движется луч вдоль оси x? Ведь x' — это длина отрезка, численно равная значению координаты ξ, определяющей положение точки в системе k.
И если речь идет о распространении света вдоль оси x, значит ли это, что движение света происходит в системе K? Но тогда, координата x точки, двигающейся вдоль оси x (вместе с системой k), будет постоянно меняться, и ни о каком участии x' как координаты в наборе x', y, z, описывающем положение точки в системе K, говорить уже нельзя, в данной системе положение точки относительно ее начала описывается постоянно меняющейся координатой x.
Если же все-таки x' координата в системе k, то она просто равна ξ, что сразу же приводит к полученным ранее преобразованиям
(при взаимном расположении систем, определенном А. Эйнштейном)!
И фокусы с путешествующим туда-сюда импульсом света становятся излишними.
Однако, все-таки надо понять, что же происходит со светом.
Для системы K все в принципе понятно. Луч излучается в точке, где в момент излучения находилось начало системы k, и движется к точке, удаляющейся от него, вместе с системой k, потом возвращается назад к приближающемуся к нему началу системы k и, соответственно,
